2 svar
81 visningar
quaresma behöver inte mer hjälp
quaresma 44 – Fd. Medlem
Postad: 20 okt 2018 14:45

Variabelbyte

Hej

Detta är en fysikuppgift egentligen men eftersom jag har problem med själva variabelbytet och inte fysiken så ställer jag den inom matematik kategorin istället.

Frågan lyder:

Show that the transition dipole moment pab=0 for transitions from H(1s) to H(2s). Use the H-wave functions

Ψ(r)=1πe-rochΨ(r)=142π(2-r)e-r2

Hint: pab=Ψ*p^abΨdτ and think about the coordinate system.

På lösningsförslaget så räknar de ut x, y  och z-komponenterna var för sig själv och det förstår jag men förstår inte hur de får:

pabx=-00π02π14π2e-rsinθcosϕ(2-r)e-r2r2sinθdrdθdϕ 

och de gör exakt samma sak för y och z delen. 

Jag förstår inte riktigt vad dτ är och hur jag ska göra om den så att jag får detta.

De har lagt till den här termen: sinθcosϕr2sinθdrdθdϕ och jag förstår inte riktigt hur man får den

Skulle uppskatta all hjälp!

Guggle 1364
Postad: 20 okt 2018 16:09 Redigerad: 20 okt 2018 16:18

Lägesvektorn i sfäriska koordinater ges av

r(r,θ,φ)=(rsinθcosφ,rsinθsinφ,rcosθ)\mathbf{r}(r, \theta, \varphi)=(r\sin\theta\cos\varphi,\,r\sin\theta\sin\varphi,\, r\cos\theta), där tangentbasvektorerna ges av

rr=(sinθcosφ,sinθsinφ,cosθ)\frac{\partial \mathbf{r}}{\partial r}=(\sin \theta\cos\varphi\, , \sin\theta\sin\varphi\, ,cos\theta)

et.c.

Det betyder att volymelementet blir

dV=rr·(rθ×rφ)drdθdφ=r2sinθdrdθdφ\displaystyle dV=\frac{\partial \mathbf{r}}{\partial r}\cdot(\frac{\partial \mathbf{r}}{\partial \theta}\times \frac{\partial \mathbf{r}}{\partial \varphi})\,drd\theta d\varphi=r^2\sin\theta\,drd\theta d\varphi

Förhoppningsvis innehåller din bok en förklaring till varför man får väntevärdet om man lägger operatorn mellan vågfunktionerna och vad det är tänkt att du ska stoppa in mellan <ψf|r^|ψi><\psi_f|\mathbf{\hat{r}}|\psi_i>, men en ledtråd är att x=rsinθcosφx=r\sin\theta\cos\varphi, se ovan :)

quaresma 44 – Fd. Medlem
Postad: 20 okt 2018 16:25
Guggle skrev:

Lägesvektorn i sfäriska koordinater ges av

r(r,θ,φ)=(rsinθcosφ,rsinθsinφ,rcosθ)\mathbf{r}(r, \theta, \varphi)=(r\sin\theta\cos\varphi,\,r\sin\theta\sin\varphi,\, r\cos\theta), där tangentbasvektorerna ges av

rr=(sinθcosφ,sinθsinφ,cosθ)\frac{\partial \mathbf{r}}{\partial r}=(\sin \theta\cos\varphi\, , \sin\theta\sin\varphi\, ,cos\theta)

et.c.

Det betyder att volymelementet blir

dV=rr·(rθ×rφ)drdθdφ=r2sinθdrdθdφ\displaystyle dV=\frac{\partial \mathbf{r}}{\partial r}\cdot(\frac{\partial \mathbf{r}}{\partial \theta}\times \frac{\partial \mathbf{r}}{\partial \varphi})\,drd\theta d\varphi=r^2\sin\theta\,drd\theta d\varphi

Förhoppningsvis innehåller din bok en förklaring till varför man får väntevärdet om man lägger operatorn mellan vågfunktionerna och vad det är tänkt att du ska stoppa in mellan <ψf|r^|ψi><\psi_f|\mathbf{\hat{r}}|\psi_i>, men en ledtråd är att x=rsinθcosφx=r\sin\theta\cos\varphi, se ovan :)

Nu förstår jag!

Tack så mycket!

Nu förstår jag!

Svara
Close